gravfft

贡献者:

周茂

最近更新日期:

2022-06-21

官方文档:

gravfft

简介:

网格重力的谱计算，均衡，导纳，以及相干性计算

gravfft 包括 3 种模式。

  • 模式 1：简单地计算地形网格导致的位变化。需要 -D 选项给出密度差 （相对密度），以及 -W 选项给出参考基准面（观测高度）。该模式将 对地形网格执行 2—D FFT 并使用指定阶的 Parker 展开式计算。

  • 模式 2：计算地形引起的挠曲响应（挠曲量）。该模式对网格进行 2—D FFT ， 基于选定的均衡模型计算。其中载荷可以从上部加载（即地形）也以可以从 底部加载（热点等）。在两种情况下，使用 -T 以及 -Z 设置参数。

  • 模式 3：计算导纳或者相干函数（相干谱），结果为径向平均。该模式较为 复杂，请参照 示例 理解。

语法

gmt gravfft ingrid [ ingrid2 ] -Goutgrid [ -Cn/wavelength/mean_depth/t|b|w ] [ -Ddensity|rhogrid ] [ -En_terms ] [ -F[f[+s|z]|b|g|v|n|e] ] [ -Iw|b|c|t|k ] [ -Nparams ] [ -Q ] [ -S ] [ -Tte/rl/rm/rw[/ri][+m] ] [ -V[level] ] [ -Wwd[k] ] [ -Zzm[zl] ] [ -fflags ] [ --PAR=value ]

必选选项

ingrid[=ID|?varname][+bband][+ddivisor][+ninvalid][+ooffset][+sscale]

输入网格名。对于交叉谱计算，还需要指定第二个网格。各子选项含义见 网格文件

-Goutgrid[=ID][+ddivisor][+ninvalid][+ooffset|a][+sscale|a][:driver[dataType][+coptions]]

输出网格名，计算实体对该网格内的点的异常值。各子选项含义见 网格文件

可选选项

-Cn/wavelength/mean_depth/t|b|w

只计算所选模型的理论导纳曲线并退出。n 和 wavelength 用于确定 （ n * wavelength）总的波长范围，最小波长为 wavelength 以 m 为单位， 见 示例 中最后一个例子。 mean_depth 为平均水深。t 表示使用从上面加载的模型, b 表示使用 底部加载模型。使用 w 可输出波长而不是频率（波数）。

-Ddensity|rhogrid

设置密度对比值（密度差）。例如，计算水层的重力，随后可以与自由空 气重力异常相结合，得到布格异常，这种情况下，请不要使用 -T ，同时默认 使用 -N+h 。 该选项还可指定一个密度差网格 rhogrid ，其必须与输入网格具有相同的配准 方式，网格中的 NaN 将被替换为网格中的最小密度差。

-En_terms

Parker 展开式中使用的阶数（即指数的值），最大为 10，默认为 3。

-F[f[+s]|b|g|v|n|e]

指定需计算的参量，默认为自由空气重力异常

  • f 自由空气重力异常，单位 mgal。+s 表示从地形中删除平均值， 表明为 0 地形，即不存在质量异常

  • b 布格重力异常，单位 mgal

  • g 大地水准面异常，单位 m

  • v 垂直重力梯度, 单位 1 Eotvos = 0.1 mgal/km

  • e 垂线偏差东向分量，单位为微弧度

  • n 垂线偏差北向分量，单位为微弧度

-Iw|b|c|t|k

计算相干函数（相干谱）或导纳，输入必须为两个网格文件，输出到标准输出。 其中第二个网格应为与第一个网格同一范围的重力或者大地水准面。默认计算 导纳。输出结果为 3 列或者 4 列，分别为：频率（波长），导纳（相干函数） ，误差（1 倍）以及可选的理论导纳。追加子选项可进行详细设置：

  • w 输出波长，而不是频率（或称波数）

  • k 设置波长的单位为千米，默认为 m

  • c 计算相干谱而不是导纳

  • b 输出第四列，其为底部加载的理论导纳

  • t 同为理论导纳，但为从顶部加载的弹性板理论导纳

-N[a|f|m|r|s|nx/ny][+a|d|h|l][+e|n|m][+twidth][+v][+w[suffix]][+z[p]]

选择或查询适合 FFT 的网格尺寸并设置可选参数。 FFT 维度选取：

-Na 以得到最准确的结果来选择 FFT 的维度

-Nf 将 FFT 维度设置为数据实际长度

-Nm 以最小的运行内存来选择 FFT 的维度

-Nr 以最快的计算速度来选择 FFT 的维度

-Ns 列出所有可选的维度，然后退出

-Nnx/ny 将会设置 FFT 的维度为 nx 和 ny （维度必须大于等于网格范围）。 默认情况下，-N 同样会选择大于网格范围的维度，在此情况下会对 FFT 的速度和精度 进行优化。如果 FFT 的维度大于网格的范围，对网格进行扩展并 taper（两端尖灭）到 0。

设置移去数据的趋势：

+d: 移去趋势，即去除符合程度最好的线性趋势 [默认]

+a: 移去均值

+h: 移去中值，即 0.5 * (max + min).

+l: 不做任何处理

为避免边缘效应，设置对数据边界的处理：

+e 在数据边界使用边界点对称来扩展网格 [默认]

+m 在数据边界使用镜像对称来扩展数据

+n 不使用任何数据扩展

+t 从数据的边界到 FFT 网格边界使用 taper 使数据趋近于 0 [100%]。 使用 +twidth 可以修改扩展的范围。当设置了 +n 选项时，不进行数据扩展， 且将 taper 用于数据内部，而不是扩展的范围。 （译注：100% 的含义为在网格四周分别扩展数据范围的 50%，然后使用 taper 来填充新扩展 的区域。Taper 或可译为两端尖灭，是一种加窗方法，且窗为平顶，这里默认使用的 cos 函数形状，即 Tukey 窗。将数据边界上的值逐渐减小到 0 ，以避免谱泄漏 ）

+v 在处理中报告适合的维度

中间结果的设置，用来保存中间结果，以便用户可以使用中间结果自行进行某步骤：

+w[suffix] 设置去趋势/数据扩展/taper 的网格后缀， 即最终生成 xxx_suffix.ext 的结果。

+z 可用来保存执行 FFT 后的复数结果，包括两个网格，文件名将为 xxx_real.ext 和 xxx_imag.ext。追加 p 可以设置为 polar 形式，即幅度和相位，文件名为 xxx_mag.ext 和 xxx_phase.ext 。

-Q

输出具有形变的地形网格，z 轴向上，其平均深度由 -Zzm 指定，模型 参数由 -T 设置。这就是 “gravimetric Moho”。该选项默认使用 -N+h

-S

基于理论模型，计算由测深作为载荷产生的重力以及大地水准面网格。相关参数 需要在 -T 和 -Z 中设置。Parker 展开式的阶数设置为 1，见下面的 示例

-Tte/rl/rm/rw[/ri][+m]

计算输入的地形载荷在厚度为 te 的弹性板的情况下造成的均衡补偿。rl， rm，rw 以及 ri 分别为载荷、地幔、海水以及填充物的密度，使用 SI 单位。 如果不指定 ri ，则其等于 rl 。使用 -Z 设置地幔平均深度。如果弹性板 厚度 te 大于 1e10，则将被解析为抗扰刚度。+m 选项用来输出带有 Moho 面效应的网格，见 -F 。如果 te = 0，则响应函数变为 Airy 模型。使用 -T+m 时会默认设置 -N+h

-Wwd[k]

以 m 为单位设置相对于地形的水深，即观测高度

-Zzm[zl]

Moho [and swell] 平均补偿深度，以 m 为单位，向下为正。对于从上面加载的 情况，只需提供 zm ，对于底部加载，还要设置 zl

-V[level] (more …)

设置 verbose 等级 [w]

-fflags

地理坐标网格将会在平地球近似下将坐标单位转换为 m

-^ 或 -

显示简短的帮助信息，包括模块简介和基本语法信息（Windows下只能使用 -）

-+ 或 +

显示帮助信息，包括模块简介、基本语法以及模块特有选项的说明

-? 或无参数

显示完整的帮助信息，包括模块简介、基本语法以及所有选项的说明

--PAR=value

临时修改GMT参数的值，可重复多次使用。参数列表见 配置参数

网格距离单位

如果输入的笛卡尔网格的水平方向距离的单位不是米，可以通过对输入文件名 +uunit 来将指定的单位转换为米。例如：对输入文件 +uk 将会把 输入网格的 x 和 y 坐标的单位从 km 转换为 m。如果输入网格为地理网格，可以 通过 -fflags 将单位转换为米

注意事项

NetCDF COARDS 网格将会被自动识别为地理网格。对于其他格式的地理网格，可使用 -fflags 将单位转换为 m。如果地理网格接近两级，则应考虑使用 grdproject 投影后计算。

Plate Flexure

弹性板的变形中使用了 FFT 解，需要填充密度等于载荷密度（见 grdflexure ）。 这种情况通常填充物位于载荷的下方，如果填充物超过载荷的高度，则填充物通常是 密度较低的沉积物，或者是水/空气。Wessel(2001) 提出了一种近似方法，允许指定 不同于载荷的填充物密度，同时仍能使用 FFT 解。其思想为使用填充物密度作为载荷 密度，但振幅通过一个系数 A = sqrt ((rm - ri)/(rm - rl)) 来调整，即对于点载荷 使用不同密度导致的理论差异。这种近似在刚度较小的板上存在较大的载荷时会失效， 其他情况表现都很好，且上述失效的情况也并不常见。

示例

（1） 假设地壳和海水的密度分别为 2700 和 1035，计算海底地形上的海水的影响，将结果写入 到 water_g.grd （Paker 公式计算到 4 阶）

gmt gravfft bat.grd -D1665 -Gwater_g.grd -E4

然后在自由空气重力异常 faa.grd 中减去该结果即得到布格重力异常

gmt grdmath faa.grd water_g.grd SUB = bouguer.grd

对上面计算过程做简单解释： 这里使用减而不是加的原因为，布格异常假定改正了水层导致的质量亏损，所以应该加 water_g.grd，因为水的密度比下面的岩石小。

接下来计算地壳地幔的贡献，并叠加到海底异常中。假定地壳厚度为 6 km，密度为 2700，地幔密度为 3300；可以重复使用用于计算水层异常的命令，但密度对比设置 为 600。但上述计算需要提前知道平均 Moho 面深度，可以通过对网格进行一定的 缩放或者偏移实现。这里需要注意偏移的符号，因为 z 轴向上为正

gmt gravfft bat.grd=+o-6000 -D600 -Gmoho_g.grd

接下来，将其从布格重力异常中减去即得到地幔布格重力异常

gmt grdmath bouguer.grd moho_g.grd SUB = mba.grd

（2） 计算平均深度为 7 km，密度为 2700 的弹性板上地形加载的影响，地幔平均深度为 9 km， 密度为 3300

gmt gravfft bat.grd -Gelastic.grd -T7000/2700/3300/1035+m -Z9000

如果考虑海底以及 Moho 面效应，则获得完整的均衡模型重力响应，这里仅使用 Parker 展开式中的第一项

gmt gravfft bat.grd -D1665 -Gwater_g.grd -E1
gmt gravfft bat.grd -Gelastic.grd -T7000/2700/3300/1035+m -Z9000 -E1
gmt grdmath water_g.grd elastic.grd ADD = model.grd

使用下面的命令可以得到与上面同样的结果

gmt gravfft bat.grd -Gmodel.grd -T7000/2700/3300/1035 -Z9000 -E1

注 ：不知是由于 bug 或是某些限制，上面两种计算中，使用 -E1 时结果是相同 的，但是对于大于 1 的情况，结果则不同，第一种方法是对的，第二种方法则存在问题。

（3） 假定存在一个隆起，其深度为 50 km，上部平均补偿面深为 9 km，计算其产生的大地水准面 异常

gmt gravfft topo.grd -Gswell_geoid.grd -T7000/2700/3300/1035 -Fg -Z9000/50000 -S -E1

（4） 计算测深网格 topo.grd 和 自由空气重力异常网格 faa.grd 之间的导纳， 假定地壳有效弹性厚度为 10 km，平均补偿深度为 9 km，并输出从上部加载的理论导纳

gmt gravfft topo.grd faa.grd -It -T10000/2700/3300/1035 -Z9000

（5） 计算测深网格以及大地水准面网格之间的导纳，且存在一定的底部加载，该加载下补偿面深度为 40 km，上补偿面深度为 9 km，并在计算结果中输出波长而不是频率

gmt gravfft topo.grd geoid.grd -Ibw -T10000/2700/3300/1035 -Z9000/40000 -fg

（6） 计算重力理论导纳，其存在底部加载，参数如上，结果结果波长范围为 2000 km，最小波长为 500 km

gmt gravfft -C400/5000/3000/b -T10000/2700/3300/1035 -Z9000/40000

参考文献

Luis, J.F. and M.C. Neves. 2006, The isostatic compensation of the Azores Plateau: a 3D admittance and coherence analysis. J. Geothermal Volc. Res. Volume 156, Issues 1-2, Pages 10–22, https://doi.org/10.1016/j.jvolgeores.2006.03.010

Parker, R. L., 1972, The rapid calculation of potential anomalies, Geophys. J., 31, 447–455.

Wessel. P., 2001, Global distribution of seamounts inferred from gridded Geosat/ERS-1 altimetry, J. Geophys. Res., 106(B9), 19,431–19,441, https://doi.org/10.1029/2000JB000083

相关模块

grdfft, gmtflexure, grdflexure, gmtgravmag3d, grdgravmag3d, grdseamount, talwani2d, talwani3d